назад

ПРОСТРАНСТВЕННО-ВРЕМЕННЫЕ ЗАКОНОМЕРНОСТИ ПРИРОДНЫХ КОЛЕБАНИЙ И ИХ ФИЗИЧЕСКИЕ ОСНОВЫ.

Б.Л. Берри
Permafrost International. Inc. Оттава, Канада; borisberri@hotmail.com

При длительном приливном и моментном взаимодействии небесных тел в их движениях образовались резонансные колебания с периодами TJ = 0.75 2J/32 лет. Эти ритмы с 32-мя нотами в октаве создают основные гелио-геофизические колебания. Законы сохранения моментов обращения и вращения планет и Солнца определяют временные спектры AJ = aS T1/2J, в которых AJ – амплитуды, aS – константы для серий однородных колебаний. Временные колебания регистрируются в биосфере, литосфере и формируют в них пространственные и временные волны. Сопоставление спектров позволяет находить взаимосвязи земных структур разного генезиса.

TIME-SPACE REGULARITIES OF NATURAL OSCILATIONS AND THEIR PHYSICAL BASIS.
B.L. Berry

Permafrost International. Inc. Оттава, Canada; borisberri@hotmail.com
Resonance oscillations of celestial bodies with periods TJ = 0.75 2J/32 y were created during their long-term tidal and momentum interactions. These rhythms with 32 periods into an octave have determined the main helio-geophysical oscillations. The laws of conservation of moments of revolving and rotating periods of planets and the Sun create spectra AJ = aS T1/2J, where AJ - amplitudes, aS - constants for series of homogeneous cycles. Time oscillations were recorded in the biosphere and lithosphere. They also created space-time waves in lithosphere. The comparison of their spectra permits to find relationships of terrestrial structures of different geneses.

Стабильные колебания гелио-геофизических процессов.

Результаты исследований климата, биосферы, мерзлых пород, структурных элементов и состава литосферы свидетельствуют о существовании внешних источников стабильных колебательных процессов. Геологические периоды до 250 млн лет возникают при движении Солнечной системы (СС) вокруг центра нашей Галактики и при пересечении её рукавов. Резонансные периоды до 2 млн лет формируются внутри СС [1]. Они имеют целочисленные соотношения и наблюдаются у Плутона и Нептуна (2:3), Юпитера и Сатурна (2:5), трёх галилеевых спутников Юпитера (Ио, Европа и Ганимед, 1:2:4) и у других небесных тел [5]. Орбитальные движения планет стабилизируют ритмы солнечной активности (СА). СА и лунно-солнечные приливы формируют в оболочках Земли систему колебательных процессов, которые регистрируются в биологических рядах, в стратиграфии и геоморфологии [9]. Гелио-геофизические процессы имеют общее внешнее происхождение, поэтому не удивительно, что их периоды часто совпадают. Закономерности распределения резонансных периодов солнечных и земных колебаний проще изучать по их первоисточникам: периодам обращения и вращения планетарных систем Солнца и Юпитера [1, 9, 11].

Закономерности распределения периодов планетарных систем Солнца и Юпитера.

Длительные приливные и моментные взаимодействия тел СС привели к целочисленным соизмеримостям (резонансам) в периодах их обращения и вращения. Равенство между периодами орбитального обращения и вращения Луны является примером орбитально-спинового резонанса. Точность резонанса (10-3) планетарных систем Солнца и Юпитера определяется отношением масс планет к массе Солнца или отношением масс спутников Юпитера к его массе [6]. Эта величина ограничивает точность приведённых ниже расчётов. Отметим, что отношение масс электрона и протона в планетарном атоме водорода имеет ту же величину (10-3).
Для систематизации найденных гелио-геофизических периодов автор много лет использовал геометрические прогрессии с 4-мя, 8-ю и 16-ю нотами, подобные ряду рояля с 12 нотами в октаве. Резонансный период Луны (T0=27,32 суток) служил начальным членом прогрессий. Позже было показано, что совпадения периодов 16-ти нотных октав с периодами обращения небесных тел планетарных систем Солнца и Юпитера не могут быть случайными с вероятностью в 96% [9].
Если добавить к рассмотренным периодам обращения периоды вращения Луны и 9 планет СС, то эти 34 резонансных периода СС могут быть достоверно описаны прогрессией с 32-мя нотами в октаве [3]. Решение обратной задачи осуществлялось методом последовательного сравнения членов различных геометрических прогрессий с упомянутыми выше периодами небесных тел [9]. Критерии Фишера были рассчитаны для 48 различных прогрессий с октавами от 16 до 64 нот. Максимальной вероятности существования закономерности в 95% соответствовала геометрическая прогрессия ТL с октавой из 32 нот (M= 32):
TL = T0*2L/M = 0.075*2L/32 лет          (1)
где TL – модельные периоды движений небесных тел и гелио-геофизических колебаний, T0 = 27,32 суток = 0,075 года - сидерический период обращения Луны, L- последовательность целых чисел и номер периода TL лунной прогрессии, M = 32 - количество периодов (нот) СС в одной октаве. В таблицах M используeтся для обозначения номерoв нот октавы.
Члены прогрессии TL (1), их отклонения (T% = 100*[TПС – TL]/ТL) и среднее квадратическое отклонение (?n-1 = 0,4972) от периодов TПС движений планет (П) и спутников (С) приведены в табл. 1.
Одинаковые ноты M для разных октав имеют периоды TL (1) кратные двойке. Это, например, периоды (М=3) обращения спутников Юпитера (табл. 1). Резонансные периоды (34) заполняют только 19 позиций из 32 нот. Оставшиеся пустыми 13 нотных позиций (40%), а также пустые позиции из многих других октав (табл. 1) являются прогнозными резонансными периодами закономерности (1). Прогнозные периоды, 13 из которых включены в табл. 2, широко представлены в работе [3].
Лунная прогрессия с 32-нотной октавой (1) существует как закономерность (табл. 1) для периодов движения небесных тел с вероятностью 95%, поскольку рассчитанный параметр Фишера (FСС)
FСС = (s/sn-1)2= (0,629/0,4972)2 = 0,396/0,2472 = 1,60 > F05 = 1,59        (2)
больше табулированного 5-ти процентного значения критерия Фишера F05 для последовательности, имеющей 32 степени свободы. Число степеней свободы (32) меньше числа исследуемых периодов (34) на количество выбранных констант (2) для построения закономерности (1): число нот в октаве (32) и значение нулевого периода T0=0,075 года.
В параметре Фишера (2) сопоставляются величины реальной дисперсии (?n-1)2 = (0,4972)2 = 0,2472 (табл. 1) отклонений 34 периодов СС от членов прогрессии (1) и теоретической дисперсии S322 = (0,629)2 = 0,396 для равномерного распределения периодов между соседними точками прогрессии (1), где [2, 9]:
S32 = a/(3)1/2 = 1,09/(3)1/2 = 0,629                              (3)
Интервал -a, +а (3) равен разнице в процентах между соседними членами TLи TL+1 прогрессии (1). Теоретическая дисперсия для однородного распределения (0,396) значительно больше в соответствии с критерием Фишера (F05) реальной дисперсии отклонений периодов прогрессии (0,2472), что подтверждает обнаружение закономерности (1) в распределении периодов небесных тел с вероятностью 95% (2).

Таблица 1

Сопоставление периодов ТПС планетарных систем Солнца и Юпитера и членов прогрессии TL (1). Значения периодов в годах (г) в таблице подчёркнуты.

 


M

Октава

L

ТL (годы, дни)

ТПС

DT %

Планеты и спутники

1

0

0

27,32

27,32

0,0

Луна, вращение

1

0

0

27,32

27,32

0,0

Луна, обращение

1

-6

-192

0,4269

0,4262

0,1464

Сатурн, вращение

1

-2

-64

6,83

6,79

0,5857

Плутон, .вращение

2

3

97

0,6115

0,615

-0,574

Венера, обращения

3

-4

-126

1,7831

1,769

0,7906

I Ио

3

-3

-94

3,5662

3,551

0,4261

II Европа

3

-2

-62

7,1324

7,155

-0,317

III Ганимед

4

-6

-189

0,4555

0,4508

0,9957

Уран, вращение

4

2

35

58,309

58,6

-0,5

Меркурий, вращение

4

12

355

163,47

164,8

-0,813

Нептун, обращеие

5

4

100

238,34

240

-0,696

ХIII Леда

5

11

324

83,526

84,01

-0,58

Уран, обращение

6

3

101

243,56

243,16

0,1644

Венера, вращение

7

-6

-186

0,4861

0,489

-0,592

V Амальтея

7

4

102

248,89

250,6

-0,686

VI Гималия

8

-5

-153

0,9935

1

-0,651

Земля, вращение

9

-5

-152

1,0153

1,025

-0,957

Марс, вращение

9

3

104

259,91

260

-0,033

Х Лиситея

9

3

104

259,91

260,1

-0,072

VII Элара

10

-1

-23

16,6

16,69

-0,54

IV Каллисто

11

8

234

11,89

11,86

0,2501

Юпитер, обращение

16

-7

-209

0,2954

0.297

-0,549

ХIV

17

4

144

618,18

-617

0,191

XII Ананке

21

-6

-172

0,6583

0,6583

0,0503

Нептун, вращение

21

9

276

29,531

29,46

0,2395

Сатурн, обращение

22

5

149

1,8861

1,88

0,3227

Марс, обращение

22

5

149

688,89

-692

-0,451

XI Карме

23

2

54

0,2409

0,241

-0,032

Меркурий, обращение

23

12

374

246,71

247,7

-0,403

Плутон, обращение

25

4

120

1,0064

1

0,6319

Земля, обращение

25

5

152

735,15

-735

0,0198

VIII Пасифе

26

5

153

751,24

-758

-0,899

IX Синопе

31

-7

-194

0,4088

0,4096

-0,201

Юпитер, вращение

 

 

 

 

?n-1=

0,4972

 

Для расширения лунной прогрессии (1) на периоды меньшие часа желательно получить дополнительные обоснования. Стабильные частоты и планетарные системы появляются снова только на атомном уровне. При перемещении электрона между орбитами возникают электромагнитные излучения (кванты) определённой частоты (периода).
Самое удивительное то, что ноте М = 10, О = -73, L = -2327 прогрессии (1), наряду с периодом обращения спутника Юпитера Каллисто (L = -23), соответствует базовый период электромагнитного излучения водорода (1/R, сек) с погрешностью в –0,14%. Физическая постоянная Ридберга (R) расчитывается из констант микромира: массы и заряда электрона, электрической постоянной, постоянной Планка и скорости света. С учётом движения ядра водорода, которое возникает при перемещении электрона, этот период имеет следующее значение 1/R = 3,041314*10-16 сек. То есть, найденная закономерность распределения резонансных периодов СС (1) имеет более глубокий физический смысл и свидетельствует о резонансном единстве макро- и микромира [3].

Закономерности во взаимосвязях периодов и амплитуд стабильных колебаний.

Тяжёлые планеты (Юпитер, Сатурн, Уран, Нептун) содержат 99,5% момента обращения (M REV ) СС
MJ REV = mJ*rJ 2/T J REV                                    (4)
где mJ-массы,rJ расстояния до Солнца и T J - периоды обращения планет.
При их обращении центр тяжести СС (барицентр) периодически изменяет свою позицию относительно Солнца, перераспределяя моменты обрашения между планетами и Солнцем. Ускорения Солнца при его орбитальном движении вокруг подвижного барицентра создают стабильные колебания СА. Движения барицентра изменяют все расстояния rJREV между небесными телами и центром тяжести СС. Все планеты в итоге имеют одинаковые периоды, но разные амплитуды барицентрических возмущений. Силы взаимодействия (амплитуды) зависят от расстояний (rJREV) и масс (mJ ) небесных тел [9]:
rJREV = (MJ REV / 2p mJ )1/2*(TJ REV)1/2(5)
Приливные воздействия Меркурия, Венеры, Земли и Юпитера на Солнце изменяют его форму и СА. Колебания СА воздействуют на климатические и биологические процессы [11]. Кроме того приливные поля Солнца и Луны изменяют радиус (RJROT), угловой момент MJ ANG и период вращения TJ  Земли:
Rj ROT = (5M J ANG / 2p2 mj )1/2*(Tj ROT)1/2(6)
Процессы (5) и (6) создают гелио-геофизические спектры, в которых амплитуды АJ (аналоги радиусов rJREV, и Rj ROT) и периоды колебаний TJ связаны следующим соотношением [8, 9]:
АJ = ?s*(TJ)1/2(7)
где ? s = (cj)1/2, c rev =MJ REV / 2p m j (5), cang=5MJ ANG/2p2 m j (6).
Эти спектры соответствуют основным физическим законам сохранения моментов вращения и обращение и наблюдаются во всех планетарных системах. Периоды и амплитуды колебаний варьируют, но величина ? s является константой для каждой серии однородных колебаний. Её следует использовать для их классификации, а также для прогнозирования амплитуд или периодов серий однородных колебаний.
Верификация закономерностей.
Распределение астрономических и геофизических резонансных периодов.
В табл. 2 приведена лишь малая часть периодов небесных тел (показана прописью) и Земли. Они не совпадают с нотами, послужившими базой для расчёта прогрессии (1), но совпадают с прогнозными периодами закономерности TL. Большое количество таких стабильных резонансных периодов, выявленных независимыми исследователями, дано в работе [3]. Движения тел СС, Галактики и их взаимодействия приводят к формированию единого резонансного спектра, в который естественно включаются климатические, мерзлотные, гляциологические, биологические, техногенные и другие ритмы.
Таблица 2
Сопоставление прогнозных нот закономерности TL (1), периодов колебаний магнитных полей Земли (МПЗ) и других природных процессов ТПП. Значения периодов показаны в млн л (мл), тыс л (тл), годах (л) и днях (д). Ссылки на литературу даны из работы [3].


M

Октава

L

ТL (мл,тл,л,д)

ТПП

DT %

Типы природных периодов

12

20

651

99,53тл

99,4

0,131

Эксцентр.земн.орб.[Монин, 1982]

13

12

396

397,3 л

400

-0,677

МПЗ [Бахмутов, 2001]

14

7

236

12,42 л

12,5

-0.644

Длины суток [Кисилёв, 1980]

15

-2

-51

9,05 д

9,1 д

-0,552

Приливы [Максимов, 1970]

18

23

753

906,8 тл

900

0,7461

МПЗ, 120-134 мл.н. [Третяк,2000]

19

13

434

904,9 л

900

0,5415

МПЗ [Бахмутов, 2001]

20

24

787

1,89 мл

1,9

-0,529

МПЗ [Третяк,2000]

24

20

663

129,1тл

129,8

-0,542

Эксцентр.земн.орб.[Монин, 1982]

27

11

378

269,03 л

270

-0,361

МПЗ [Бахмутов, 2001]

28

14

475

2199,3 л

2200

-0,032

МПЗ [Бахмутов,2001]

29

19

636

71,920тл

72

-0,111

Периг.Марса [Brouwer и др. 1950]

30

11

381

287,1 л

288

-0,317

Долготн.резонанс [Kозелов, 1972]

32

14

479

2398,4 л

2400

-0,067

МПЗ [Бахмутов, 2001]

 

Амплитудно-частотные спектры резонансных периодов.
Пространственные спектры.

Волны рельефа. Средняя протяжённость (DRJ) континентов, океанов и других форм рельефа (R) является аналогом периода (ТJ) временной волны (7), а максимумы (М) высот или глубин (HRMJ) являются аналогами амплитуд (АJ):
HRMJ км =RМ*DRJ1/2                                   (8)
где RМ*–коэффициент планетарного рельефа, DRJ=SRJ?, SRJ–площадь объекта, км2. Когда
RМ = 0,0906 км1/2                            (9)
ошибка в определении HRMJ равна10% для всех океанов и континентов [9]
Волны вечномерзлых пород. Если мы примем широтное распределение площадей (SPA) вечномерслых пород (PF) в Азии (А), представленное И.Я. Барановым и Ши:
SPFA = (DPFA)2 = 119(Россия) + 0,8 (Монголия) + 0,4 (Китай) = 12,2*106 км2,
а в Северной Америке (NA), представленное Вашбурном и Роттом [12]:
SPFNA =(DPFNA)2 = 4,69 (Канада) + 1,25(Аляска) = 5,94*106 км2,
и соответствующие им максимальные глубины – 1600 м и 1000 м, то для этих площадей и глубин (амплитуд) можно подсчитать, используя формулу (8), коэффициенты для глубин проникновения отрицательных температур в Азии и в Северной Америке:
PFA = 0,027и PFNA = 0,020 км1/2              (10)
Если использовать их среднее (AV) значение PFAV = 0,0235 км1/2, то мощности мерзлоты на континентах: HPMNA=PFAV*(DPFNA)1/2=1,16 км и HPMA=1,39км будут отличаться от установленных величин на 15%.
Волны ледников. Соотношения типа (9 и 8) с коэффициентами для средней (GA) и максимальной (GМ) мощностей существуют также для горных и покровных ледников (G) с размерами DGJ [9]:
GA = 0.0309км1/2                                         GМ = 0.0671км1/2                 (11)
HGAJ км = 0.0309 км1/2*DGJ1/2 км1/2  HGMJ км = 0.0671 км1/2* DGJ1/2 км1/2            (12)
Чем больше мощность ледника, тем большую часть рельефа перекрывает лёд. Поэтому геометрические характеристики ледников отражают геоморфологические закономерности. Для них можно создать единую пространственно-временную классификацию. Используя формулы (8, 11) получим зависимость между объёмами (VGJ) и площадями (SGJ) ледников, которую можно использовать для оценки водных запасов:
VGJ=HGAJ*SGJ=GA*(DGJ)1/2*(DGJ)2=GA*(DGJ)2,5=GA*(DGJ2)1,25=0,0309*SGJ1,25 км3       (13)

Временные спектры.

Время формирования ледников. Сравнение данных по количеству накопленных осадков, масс баллансу ледников (G) и среднему гидрологическому времени их существования позволяет найти коэффициент ?GA м/год0,5 (7) для определения средней (A) мощности ледников (HGAJ, м) в метрах [9]:
HGAJ = ?GA*TGJ1/2 = (14,1 м/г1/2)*(TGJ1/2) г1/2 (14),
где ТGJ-кратчайшее время в годах (г) формирования ледника со средней мощностью HGАJ. Время образования ледника, используя (14), запишется в виде:
TGJ = 0,005 (г/м2)*H2GAJ м2                           (15).
Время формирования вечномерзлых пород. Около 0,96 млн. лет тому назад началось устойчивое похолодание и непрерывное формирование толщ вечномёрзлых пород в Азии (А) и в Северной Америке (NA). Длительные холодные периоды в 90 тыс.лет с ледниковыми покровами в последние 700 тыс.лет регулярно сменялись короткими потеплениями в 10 тыс.лет. Потепления разрушали ледниковые щиты, но не могли уничтожить мерзлоту. Под южными склонами ледников породы промерзали не глубже 140 м и таяли в межледниковые периоды. А северные склоны ледовых покровов имели на своем ложе отрицательные температуры, которые сохранялись и в периоды межледниковий. Об этом свидетельствует наличие вечной мерзлоты на дне северных морей. В этих регионах условия формирования мерзлоты сохранялись постоянно почти миллион лет, что привело к её глубокому проникновению на обоих континентах [10]:
HPFMA = ?PFA*TPF1/2 = 1590 м                       HPFMNA = ?PFNA*TPF1/2 = 1000 м                    (16)
где      ?PFA = 1,62 м/г1/2,                   ?PFNA = 1,02 м/г1/2,                 TPF = 960000 лет.
Время формирования геоморфологических объектов. Движения земного ядра, мантии и коры формируют временные волны (7), которые регистрируются в строении земной коры, рельефа и геоморфологических объектов. Используя время формирования Тихого (170 млн л) и Антлантического (115 млн л) океанов [7] и максимальные (М) глубины впадин донного рельефа (HRМJ 11022 и 8 км) можно установить среднюю величину коэффициента ?MR = 0,83 м/г1/2 для упомянутых лет формирования и глубин океанов:
HОМJ м = ?MR*TOJ1/2 = 0,83 м/г1/2*TOJ1/2 г1/2                         (17)
Для пространственно-временной классификации рельефа (R) надо знать не коэффициент ?MR = 0,83 м/г1/2 (17), а коэффициент ? RМ (г/м2) = 1/?MR2 =1,45 г/м2, необходимый для определения времени формирования рельефа с известной максимальной разницей высот:
TRJ г = ?RM*HRMJ2 = 1.45г/м2*HRMJ2 м2                                (18)
где TRJ - время в годах и HRMJ–максимальная высота рельефа в метрах.
Приведенные выше формулы были использованы для построения пространственно-временной классификации рельефа (табл. 3). Временные спектры СС (7) регистрируются земной корой в виде пространственных волн рельефа. Временные (?J) и пространственные (?J) константы сохраняют свои значения при изменении пространственно (DJ)-временных (TJ) масштабов в 104 раз (табл. 3), что свидетельствует о надёжности прогнозов серий однородных колебаний, связанных с законами сохранения моментов (7, 8).

Таблица 3.

Пространственно-временная классификация и примеры (пропись) горного (R) и ледникового (G) рельефов, основанная на временах (годы) формирования ледникового TGJ (15) и горного TRJ (18) рельефов, максимальных отметках (км) высот HRMJ (18), средних HGAJ и максимальных HGMJ мощностях ледников (12), протяжённости объектов DRJ (8).


Формы рельефа

TRJ, лет

SRJ, км2

DRJ1/2,км1/2

HRMJкм

HGAJ /HGMJ

TGJ л

Планетарные:
континенты

83,8*106  
37,6*106

50 106
10 106

84,090
56,000

7,600
5,100

2,600/5,600
1,700/3,200

34000
15000

Аркт. ледн. покров

68,4*106

33 106

75,793

6,900

2,300/5,100

27400

Антарктида

38,3*106

14,1 106

61,300

5,140

1,800/4,000

16000

Мегарельеф:горн. системы, плато

  • *106

3,8*106

2 106
1 105

37,600
17,800

3,400
1,600

1,160/2,180
0,550/1,030

6700
1500

Гренландия

19,8*106

1,8 106

36,600

3,700

1,300/3,400

8400

Макрорельеф: горные хребты

  • *106

   4*105

2 104
1 103

11,900
5,620

1,100
0,510

0,370/0,690
0,170/0,330

680
140

Ледник Негри(Шп)

2,8*105

553

4,849

0,440

0,180/0,380

170

Мезорельеф: долины, ложбины

  • 1,0*105

3,8*104

2 102
1 101

3,760
1,780

0,340
0,160

0,120/0,220
0,060/0,100

70
20

Ледн.Норденшельд
Ледник Ида (1Шп)

  • *105

4,0*104

130,0
 11,4

3,377
1,837

0,310
0,170

0,084/0,165
0,070/0,100

35
22

Микрорельеф: речн.формы, дюны

1,7*104
3,8*103

2 100
1 10-1

1,190
0,562

0,110
0,050

0,040/0,080
0,020/0,030

8
2

Л. Джанкуат(2К)

1,7*104

2 100

1,19

0,110

0,040/0,080

8

1Шп–о. Шпицберген; 2К–Кавказ, Л - Ледник.TRJ = 1,45 (г/м2)*HRMJ2; TGJ=0,005(г/м2)*HGAJ2; HJ = ?J (км1/2)*(DRJ)1/2 (км1/2), где ?J: ?RM = 0,0906; ?GM = 0,0671; ?GA = 0,0309.

Литература

1. Берри Б.Л. Периодичность геофизических процессов и её влияние на развитие литосферы // В сб.: Эволюция геологических процессов в истории Земли. Под ред. Лаверова Н.П. М.:Наука, 1993. С. 53-62.
2. Берри Б.Л. Спектр солнечной системы и модели геофизических процессов // Геофизика, 2006. №3. с. 64-68.
3. Берри Б.Л. Стабильные периоды колебаний природных, общественных и технических процессов. 2010. Интернет ресурс: http://geoberry.ru/index.html
4. Голубев Г.Н., Берри Б.Л. и др. Ледник Джанкуат (Центральный Кавказ). Л. Гидрометеоиздат. 1978. 184 с.
5. Маров М.Я. Планеты Солнечной системы: М.:Наука. 1981. 256 с.
6. Молчанов А.М. Резонансы в многочастотных колебаниях // ДАН СССР, 1966. Т. 168, №2. С. 284-287.
7. Хайн В.Е. Основные проблемы современной геологии. М.: Наука, 1994. 190 с.
8. Berry, B. L., Variations and interrelations between helio-geophysical characteristics. In: Kotlyakov, V.M., Ushakov, A., Glazovsky A. (Eds.), Glaciers-Ocean-Atmosphere Interactions, IAHS, Publ. No.208, International Association of Hydrological Sciences. 1991. 385-394.
9. Berry B.L. Regularities of natural cycles, prediction of climate and surface conditions // Hydrol. Process. 1998a. №12, С. 2267-2278.
10. Berry B.L. Long-term predictions from three million years of climatic, glacial and periglacial history. Permafrost. 7-th Int.Conf. Yellowknife, Canada. 23-27.06 1998b. p.115-116.
11. Berry B.L. Solar system oscillations and models of natural processes // Journal of Geodynamics. 2006. № 41, Issues 1-3. С. 133-139.
13. French, H. M., (1996). The Periglacial Environment. London. Longman. 341.

 

 
При цитировании документа ссылка на сайт с указанием автора обязательна. Полное заимствование документа является нарушением
российского и международного законодательства и возможно только с согласия автора.